假如把單面勻稱密實度原材料的預(yù)制構(gòu)件（忽視原材料的延展性）當(dāng)作是綿軟的，它在遭受聲波頻率激起時，預(yù)制構(gòu)件的震幅尺寸就決策于預(yù)制構(gòu)件的企業(yè)總面積品質(zhì)（稱之為面密度）、出射聲波頻率的聲強和頻率。預(yù)制構(gòu)件越重,頻率越高,散射波的震幅就會越小，預(yù)制構(gòu)件的隔音性實際效果也就越好。表明這一關(guān)聯(lián)的即是品質(zhì)基本定律。在聲波頻率豎直出射時預(yù)制構(gòu)件的隔音性(Ro)能用上式測算：Ro=10 lg|pi/pt|2=10 lg【1+(ωm/2ρc)2】 (dB)式中pi為入射聲壓；pt為透射聲壓；m為面密度；ω為角頻率（ω=2πf，f為頻率）；ρ為空氣密度；c為聲速。此式即為垂直入射波的質(zhì)量定律，其實用公式為：Ro=20 lgm·f-42.5在無規(guī)入射的情況下，對所有方向的入射波進(jìn)行平均，求出無規(guī)入射波的隔聲量(R)。其公式為：R=Ro-10 lg(0.23Ro)R值較Ro值為小，Ro越大，其差值就越大。上面所述的是忽略材料彈性的理想情況，實際上隔聲構(gòu)件一般是有一定剛度的彈性板，可因吻合現(xiàn)象而降低隔聲量。板的隔聲量由彈性的勁度控制。在質(zhì)量控制區(qū)以上產(chǎn)生的臨界頻率處的低谷，是由吻合效應(yīng)。
考慮到單層均勻的實體材料構(gòu)件(忽略材料的彈性)柔軟，當(dāng)被聲波激發(fā)時，構(gòu)件振幅的大小由構(gòu)件每單位面積的質(zhì)量(稱為面密度)、入射聲波的聲壓和頻率決定。 部件越重，頻率越高，透過波的振幅越小，部件的隔音效果也越高。 弄清這種關(guān)系是質(zhì)量規(guī)律。 聲波垂直入射時部件的遮音量( Ro )可以用下式計算: ro=10 lg|pi/pt|2=10 lg【1+(ωm/2ρc)2】 (dB)式中pi為入射聲壓；pt為透射聲壓；m為面密度；ω為角頻率（ω=2πf，f為頻率）；ρ為空氣密度；c為聲速。此式即為垂直入射波的質(zhì)量定律，其實用公式為：Ro=20 lgm·f-42.5在無規(guī)入射的情況下，對所有方向的入射波進(jìn)行平均，求出無規(guī)入射波的隔聲量(R)。其公式為：R=Ro-10 lg(0.23Ro)R值較Ro值為小，Ro越大，其差值就越大。上面所述的是忽略材料彈性的理想情況，實際上隔聲構(gòu)件一般是有一定剛度的彈性板，可因吻合現(xiàn)象而降低隔聲量。板的隔聲量由彈性的勁度控制。在質(zhì)量控制區(qū)以上產(chǎn)生的臨界頻率處的低谷，是由吻合效應(yīng)。
投影到構(gòu)件板面的聲波的速度與板的彎曲速度一致時發(fā)生的現(xiàn)象。 如圖3所示，在某個時刻，傾斜入射聲波a到達(dá)板上的a點，使板產(chǎn)生振動，經(jīng)過時間t后，彎曲波到達(dá)b點，將其波長設(shè)為λB，傳播速度設(shè)為cB。 此時，如果聲波傾斜入射的角度θ適當(dāng)，則空氣波b以聲速c經(jīng)過相同時間t正好到達(dá)b點，即λB=λ/sinθ，在b點接收板激發(fā)因而產(chǎn)生新的彎曲波，恰好同A點傳來的彎曲波相吻合，于是使總的彎曲波振幅達(dá)到最大。這時，板將向其另一側(cè)輻射大量的聲能，在該頻率處的隔聲量將大幅度下降，而不再符合“質(zhì)量定律”，此即所謂“吻合效應(yīng)”。吻合效應(yīng)只發(fā)生在臨界頻率fc處。fc同板的厚度、材料的密度和彈性模量等有關(guān)。噪聲對人的影響的頻率范圍主要為100～3150赫,應(yīng)盡量避免這一范圍發(fā)生吻合效應(yīng)。通常，可用硬而厚的板降低臨界頻率,或用軟而薄的板來提高臨界頻率（圖4）。